4-半导体泵浦固体欧洲杯-米乐M6官方网站激光器

　　激光晶体是影响 DPL 激光器性能的重要器件。为了获得高效率的激光输出，在一定运 转方式下选择合适的激光晶体是非常重要的。 目前已经有上百种晶体作为增益介质实现了连 3 续波和脉冲激光运转，以钕离子（Nd ）作为激活粒子的钕激光器是使用最广泛的激光器。 ，由于 其中，以 Nd3离子部分取代 Y3Al5O12 晶体中 Y3离子的掺钕钇铝石榴石（Nd:YAG） 具有量子效率高、受激辐射截面大、光学质量好、热导率高、容易生长等的优点，成为目前

　　图 4 端面泵浦的激光谐振腔形式 对于平凹腔，根据腔的稳定性条件，易知当 LR2 时腔稳定。同时容易判断出其束腰位 置在晶体的输入平面上，并可求出该处的光斑尺寸 0。所以，泵浦光在激光晶体输入面上的 光斑半径应该 0，这样可使泵浦光与基模振荡模式匹配，容易获得基模输出。 4、半导体激光泵浦固体激光器的被动调 Q 技术 目前常用的调 Q 方法有电光调 Q、声光调 Q 和被动式可饱和吸收调 Q。本实验采用的 Cr4:YAG 是可饱和吸收调 Q 的一种，它结构简单，使用方便，无电磁干扰，可获得峰值功 率大、脉宽小的巨脉冲。 Cr4:YAG 被动调 Q 的工作原理是：当 Cr4:YAG 被放置在激光谐振腔内时，它的透过 率会随着腔内的光强而改变。在激光振荡的初始阶段，Cr4:YAG 的透过率较低（初始透过 率） ，随着泵浦作用，增益介质的反转粒子数不断增加，当谐振腔增益等于谐振腔损耗时， 反转粒子数达到最大值，此时可饱和吸收体的透过率仍为初始值。随着泵浦的进一步作用， Cr 腔内光子数不断增加， 可饱和吸收体的透过率也逐渐变大， 并最终达到饱和。 此时， 4:YAG 的透过率突然增大，光子数密度迅速增加，激光振荡形成。腔内光子数密度达到最大值时， 激光为最大输出，此后，由于反转粒子的减少，光子数密度也开始减低，则可饱和吸收体 Cr4:YAG 的透过率也开始减低。当光子数密度降到初始值时，Cr4:YAG 的透过率也恢复到 初始值，调 Q 脉冲结束。 5、半导体激光泵浦固体激光器的倍频技术 光波电磁场与非磁性透明电介质相互作用时， 光波电场会出现极化现象。 当强光激光产 生后， 由此产生的介质极化已不再是与场强呈线性关系， 而是明显的表现出二次及更高次的 非线性效应。 倍频现象就是二次非线性效应的一种特例。 本实验中的倍频就是通过倍频晶体 实现对 Nd:YAG 输出的 1064nm 红外激光倍频成 532nm 绿光。

　　b) 将耦合系统、激光晶体、输出镜欧洲杯-米乐M6官方网站、Q 开关、准直器等各元器件安装在调整架和滑块上； c) 将准直器安装在导轨上，利用直尺将其调整成光束水平出射，中心高度 50mm，水平并 且水平入射在激光晶体中心位置； d) 通过调整架旋钮微调 Nd:YAG 晶体的倾斜和俯仰，使晶体反射光位于准直器中心，并且 准直光通过晶体后仍垂直进入 LD； e) 在准直器前安装 T1 输出镜，调整旋钮使输出镜的反射光点位于准直器中心。 2、半导体泵浦固体激光器实验 a) 在准直器前安装 T1 输出镜，调整旋钮使输出镜的反射光点位于准直器中心。打开 LD 电 源，缓慢调节工作电流到 1.3A。微调输出镜倾斜和俯仰使系统出光，然后微调激光晶体、 耦合系统，使激光输出得到最大值； b) 将 LD 电流调到最小， 然后从小到大渐渐增大 LD 电流， 从激光阈值电流开始， 每格 0.2A 测量一组 LD 输出功率。结合 LD 的功率-电流关系，在实验报告上绘出激光输出功率-泵浦 功率曲线 输出耦合镜，重复以上 b、c 的步骤，测试不同 LD 电流下的激光输出功率； d) 根据实验数据和曲线，计算两种耦合输出下的激光斜效率和光光转换效率，并作简要分 析。 3、半导体泵浦固体激光器调 Q 实验 a) 安装 Cr4:YAG 晶体，在准直器前准直后放入谐振腔内。LD 电流调到 1.7A，观察输出的 平均功率，微调调整架，使激光输出平均功率最大； b) 降低 LD 电流到零。然后从小到大缓慢增加，测量 1.7A、2.0A、2.3A 时输出脉冲的平均 功率； c) 安装探测器，取三个不同的 LD 工作电流（1.7A、2.0A、2.3A） ，分别测量输出脉冲的脉 宽、重频； d) 计算不同功率下的峰值功率，对不同功率下的输出脉冲进行对比，并作简要分析。 4、半导体泵浦固体激光器倍频实验 a) 将输出镜换为短波通输出镜，微调调整架使其反射光点在准直器中心。打开 LD 电源， 取工作电流 1.7A，微调输出镜、激光晶体、耦合系统的旋钮，使输出激光功率最大； b) 安装 KTP 晶体，在准直器前准直后放入谐振腔内，倍频晶体尽量靠近激光晶体。调节调 整架，使得输出绿光功率最亮；然后旋转 KTP 晶体，观察旋转过程中绿光输出有何变化；

　　上世纪 80 年代起，半导体激光器（LD）生长技术得到了蓬勃发展，使得 LD 的功率和 效率有了极大的提高， 也极大地促进了 DPSL 技术的发展。 与闪光灯泵浦的固体激光器相比， DPSL 的效率大大提高，体积大大减小。在使用中，由于泵浦源 LD 的光束发散角较大，为 使其聚焦在增益介质上，必须对泵浦光束进行光束变换（耦合） 。泵浦耦合方式主要有端面 泵浦和侧面泵浦两种，其中端面泵浦方式适用于中小功率固体激光器，具有体积小、结构简 单、空间模式匹配好等优点。侧面泵浦方式主要应用于大功率激光器。本实验采用端面泵浦 方式。端面泵浦耦合通常有直接耦合和间接耦合两种方式。 a) 直接耦合：将半导体激光器的发光面紧贴增益介质，使泵浦光束在尚未发散开之前便被 增益介质吸收，泵浦源和增益介质之间无光学系统，这种耦合方式称为直接耦合方式。直接 耦合方式结构紧凑，但是在实际应用中较难实现，并且容易对 LD 造成损伤。 b) 间接耦合：指先将 LD 输出的光束进行准直、整形，再进行端面泵浦。常见的方法有： 1) 组合透镜系统聚光：用球面透镜组合或者柱面透镜组合进行耦合。 2) 自聚焦透镜耦合：由自聚焦透镜取代组合透镜进行耦合，优点是结构简单，准直光斑的 大小取决于自聚焦透镜的数值孔径。 3) 光纤耦合：指用带尾纤输出的 LD 进行泵浦耦合。优点是结构灵活。 本实验先用光纤柱透镜对半导体激光器进行快轴准直， 压缩发散角， 然后采用组合透镜 对泵浦光束进行整形变换，各透镜表面均镀对泵浦光的增透膜，耦合效率高。本实验的压缩 和耦合如图 2 所示。

　　常用的倍频晶体有 KTP、KDP、LBO、BBO 和 LN 等。其中，KTP 晶体在 1064nm 光 附近有高的有效非线性系数，导热性良好，非常适合用于 YAG 激光的倍频。KTP 晶体属于 负双轴晶体，对它的相位匹配及有效非线性系数的计算，已有大量的理论研究，通过 KTP 的色散方程，人们计算出其最佳相位匹配角为： =90°， =23.3°，对应的有效非线V/m。 倍频技术通常有腔内倍频和腔外倍频两种。 腔内倍频是指将倍频晶体放置在激光谐振腔 之内，由于腔内具有较高的功率密度，因此较适合于连续运转的固体激光器。腔外倍频方式 指将倍频晶体放置在激光谐振腔之外的倍频技术，较适合于脉冲运转的固体激光器。 6、实验装置图 1）半导体泵浦固体激光器实验

　　应用最广泛的 LD 泵浦的理想激光晶体之一。Nd:YAG 晶体的吸收光谱如图 3 所示。 从 Nd:YAG 的吸收光谱图我们可以看出，Nd:YAG 在 807.5nm 处有一强吸收峰。我们如 果选择波长与之匹配的 LD 作为泵浦源，就可获得高的输出功率和泵浦效率，这时我们称实 现了光谱匹配。但是，LD 的输出激光波长受温度的影响，温度变化时，输出激光波长会产 生漂移，输出功率也会发生变化。因此，为了获得稳定的波长，需采用具备精确控温的 LD 电源，并把 LD 的温度设置好，使 LD 工作时的波长与 Nd:YAG 的吸收峰匹配。 另外，在实际的激光器设计中，除了吸收波长和出射波长外，选择激光晶体时还需要考 虑掺杂浓度、上能级寿命、热导率、发射截面、吸收截面、吸收带宽等多种因素。 3、端面泵浦固体激光器的模式匹配技术 图 4 是典型的平凹腔型结构图。激光晶体的一面镀泵浦光增透和输出激光全反膜，并 作为输入镜， 镀输出激光一定透过率的凹面镜作为输出镜。 这种平凹腔容易形成稳定的输出 模，同时具有高的光光转换效率，但在设计时必须考虑到模式匹配问题。欧洲杯-米乐M6官方网站